晶体管Miller时基发生器电路是流行的Miller积分器电路，可产生扫描波形。这主要用于水平偏转电路。

让我们尝试了解Miller时基发生器电路的构造和工作。

米勒扫频发电机的构造

Miller时基生成器电路在初始阶段由开关和定时电路组成，其输入来自施密特门生成器电路。放大器部分是下面的部分，它分为三个阶段，第一阶段是发射极跟随器，第二阶段是放大器，第三阶段也是发射极跟随器。

发射极跟随器电路通常用作缓冲放大器。它具有低输出阻抗和高输入阻抗。低输出阻抗使电路驱动重负载。高输入阻抗可防止电路不加载先前的电路。最后的发射极跟随器部分将不会加载前一个放大器部分。因此，放大器增益将很高。

放置在Q ₁的基极和Q ₃的发射极之间的电容器C是定时电容器。 R和C的值以及V _BB电压电平的变化会改变扫描速度。下图显示了米勒时基发生器的电路。

米勒扫频发生器的运行

施密特触发发生器的输出为负脉冲时，晶体管Q ₄导通，发射极电流流经R ₁ 。发射极处于负电位，并且将其施加在二极管D的阴极，这使其正向偏置。由于电容器C在此处被旁路，因此不充电。

触发脉冲的施加使施密特栅极输出为高电平，进而使晶体管Q ₄截止。现在，在Q ₄的发射极上施加10v的电压，使电流流过R ₁ ，这也使二极管D反向偏置。当晶体管Q ₄截止时，电容器C从V _BB通过R充电，并在Q ₃的发射极提供下降扫描输出。扫描结束时，电容器C通过D和晶体管Q ₄放电。

考虑到电容C _1的影响，斜率或扫描速度误差由下式给出：

$$ e_s = \ frac {V_s} {V} \ left(1- A + \ frac {R} {R_i} + \ frac {C} {C_i} \ right)$$

应用领域

在许多器件中，米勒扫描电路是最常用的积分器电路。它是一种广泛使用的锯齿发生器。