通过将简单的波导连接到已经具有两个端口的矩形波导的较宽尺寸，可以形成E平面T形结。矩形波导的臂形成两个端口，称为共线端口，即Port1和Port2，而新的端口Port3被称为Side arm或E-arm 。他的E平面三通也称为Series Tee 。

由于侧臂的轴平行于电场，因此该结称为E平面T形结。这也称为电压或串联结。端口1和2彼此异相180°。 E平面三通的横截面细节可通过下图了解。

下图显示了侧臂与双向波导的连接，以形成并行端口。

电子平面三通的特性

E平面三通的属性可以通过其$ [S] _ {3×3} $矩阵来定义。

它是3×3矩阵，因为有3个可能的输入和3个可能的输出。

$ [S] = \ begin {bmatrix} S_ {11}＆S_ {12}＆S_ {13} \\ S_ {21}＆S_ {22}＆S_ {23} \\ S_ {31}＆S_ {32 }＆S_ {33} \ end {bmatrix} $ ……..等式1

端口3的输入使散射系数$ S_ {13} $和$ S_ {23} $异相180°。

$ S_ {23} = -S_ {13} $ ……..等式2

该端口与结点完美匹配。

$ S_ {33} = 0 $ ……..等式3

从对称性质来看

$ S_ {ij} = S_ {ji} $

$ S_ {12} = S_ {21} \：\：S_ {23} = S_ {32} \：\：S_ {13} = S_ {31} $ ……..等式4

考虑方程式3和4，可以将$ [S] $矩阵写为：

$ [S] = \ begin {bmatrix} S_ {11}＆S_ {12}＆S_ {13} \\ S_ {12}＆S_ {22}＆-S_ {13} \\ S_ {13}＆-S_ {13}＆0 \ end {bmatrix} $ ……..等式5

考虑对称性，可以说我们有四个未知数。

从单一财产

$$ [S] [S] \ ast = [I] $$

$$ \ begin {bmatrix} S_ {11}＆S_ {12}＆S_ {13} \\ S_ {12}＆S_ {22}＆-S_ {13} \\ S_ {13}＆-S_ {13} ＆0 \ end {bmatrix} \：\ begin {bmatrix} S_ {11} ^ {*}＆S_ {12} ^ {*}＆S_ {13} ^ {*} \\ S_ {12} ^ {*} ＆S_ {22} ^ {*}＆-S_ {13} ^ {*} \\ S_ {13} ^ {*}＆-S_ {13} ^ {*}＆0 \ end {bmatrix} = \ begin { bmatrix} 1＆0＆0 \\ 0＆1＆0 \\ 0＆0＆1 \ end {bmatrix} $$

我们乘以

(将R表示为行，将C表示为列)

$ R_1C_1：S_ {11} S_ {11} ^ {*} + S_ {12} S_ {12} ^ {*} + S_ {13} S_ {13} ^ {*} = 1 $

$ \左| S_ {11} \ right | ^ 2 + \ left | S_ {11} \ right | ^ 2 + \ left | S_ {11} \ right | ^ 2 = 1 $ ……..等式6

$ R_2C_2：\ left | S_ {12} \ right | ^ 2 + \ left | S_ {22} \ right | ^ 2 + \ left | S_ {13} \ right | ^ 2 = 1 $ ………等式7

$ R_3C_3：\左| S_ {13} \ right | ^ 2 + \ left | S_ {13} \ right | ^ 2 = 1 $ ………等式8

$ R_3C_1：S_ {13} S_ {11} ^ {*}-S_ {13} S_ {12} ^ {*} = 1 $ ………等式9

等式6和7，我们得到

$ S_ {11} = S_ {22} $ ………等式10

根据公式8，

$ 2 \左| S_ {13} \ right | ^ 2 \ quad或\ quad S_ {13} = \ frac {1} {\ sqrt {2}} $ ………等式11

根据公式9，

$ S_ {13} \ left(S_ {11} ^ {*}-S_ {12} ^ {*} \ right)$

或$ S_ {11} = S_ {12} = S_ {22} $ ………等式12

使用公式10中的公式10、11和12，

我们得到

$ \左| S_ {11} \ right | ^ 2 + \ left | S_ {11} \ right | ^ 2 + \ frac {1} {2} = 1 $

$ 2 \左| S_ {11} \ right | ^ 2 = \ frac {1} {2} $

或$ S_ {11} = \ frac {1} {2} $ ………等式13

将上述等式中的值替换为$ [S] $矩阵，

我们得到

$$ \ left [S \ right] = \ begin {bmatrix} \ frac {1} {2}＆\ frac {1} {2}＆\ frac {1} {\ sqrt {2}} \\ \ frac { 1} {2}＆\ frac {1} {2}＆–frac {1} {\ sqrt {2}} \\ \ frac {1} {\ sqrt {2}}＆–\ frac {1} { \ sqrt {2}}＆0 \ end {bmatrix} $$

我们知道$ [b] $ = $ [S] [a] $

$$ \ begin {bmatrix} b_1 \\ b_2 \\ b_3 \ end {bmatrix} = \ begin {bmatrix} \ frac {1} {2}＆\ frac {1} {2}＆\ frac {1} {\ sqrt {2}} \\ \ frac {1} {2}＆\ frac {1} {2}＆–\ frac {1} {\ sqrt {2}} \\ \ frac {1} {\ sqrt {2 }}＆-\ frac {1} {\ sqrt {2}}＆0 \ end {bmatrix} \ begin {bmatrix} a_1 \\ a_2 \\ a_3 \ end {bmatrix} $$

这是E型平面三通的散射矩阵，解释了它的散射特性。