📜  旋转运动动力学

📅  最后修改于: 2022-05-13 01:57:36.870000             🧑  作者: Mango

旋转运动动力学

刚体既可以平移也可以旋转。因此,在这种情况下,必须同时检查线速度和角速度。为了使这些困难更容易理解,需要分别定义身体的平移和旋转运动。本文将讨论物体绕固定轴旋转运动的动力学。给定的表格列出了与线性运动相关的量及其在旋转运动中的类似物。

Linear Motion 

Rotational Motion about a Fixed Axis

 Displacement x 

Angular displacement θ

 Velocity v = dx/dt

 Angular velocity ω = dθ/dt

Acceleration a = dv/dt 

Angular acceleration α = dω/dt

Mass M

 Moment of inertia I

Force F = Ma 

Torque τ = I α

Work dW = F ds 

Work W = τ dθ

 Kinetic energy K = Mv2/2

 Kinetic energy K = Iω2/2

Power P = F v 

Power P = τω

 Linear momentum p = Mv 

Angular momentum L = Iω

在旋转运动中,转动惯量和转矩在直线运动中分别起质量和力的作用。

旋转运动

物体绕空间中固定点沿圆形路径的运动称为旋转运动。

不变形或改变形状的物体的运动,其中所有粒子以共同的角速度围绕轴做圆周运动。例如地球绕自身轴的运动,车轮、齿轮、电机等的运动。

绕固定轴的旋转运动

因为轴是固定的,所以只考虑与固定轴相同方向的扭矩分量。只有这些组件有能力围绕其轴旋转身体。垂直于旋转轴的扭矩分量将倾向于使旋转轴远离其当前位置。假定将出现适当的约束力来抵消或抵消(外部)扭矩的垂直分量的影响,从而使轴保持在其固定位置。因此,不需要考虑扭矩的垂直分量。这意味着对于刚体上的扭矩计算:

  • 只需要考虑垂直于轴的平面中存在的力。平行于轴的力会产生垂直于轴的扭矩,不需要考虑。
  • 仅必须考虑垂直于轴的位置矢量的分量。沿轴的位置矢量分量将产生垂直于轴的扭矩,无需考虑。

受力 F1 作用于绕固定轴旋转的物体的质点所做的功;粒子描述了一条以 C 为轴心的圆形路径; arc P1P′1(ds1) 给出了粒子的位移

旋转运动和功能原理

该图描绘了围绕固定轴旋转的刚体的横截面,该轴是 z 轴(垂直于页面平面)。如前所述,仅必须考虑垂直于轴的平面中的力。假设 F 1是作用在 P 1位置的物体粒子上的典型力的示例,其作用线垂直于轴。为方便起见,取 x′-y′ 平面(与页面平面一致)。 P 1表示半径为r 1 、以轴为中心C的圆形路径; CP 1 = r 1 。该点在时间 Δt 内到达位置 P 1 '。结果,粒子位移 ds1 具有 ds 1 = r 1 dθ 的大小和在 P 1处与圆形路径相切的方向,如图所示。粒子的角位移由dθ =∠P 1 CP 1 '给出。

dW_1=F_1\cdot{ds_1}\\ dW_1=F_1ds_1\cos\phi_1\\ dW_1=F_1(r_1d\theta)\sin\alpha_1

其中∅ 1是 F 1和 P 1处的切线之间的角度,α 1是 F 1和半径矢量 OP 1之间的角度,∅ 1 + α 1 = 90°。

OP 1 × F 1是由于 F 1关于原点的扭矩。 OP 1现在等于 OC + OP 1 ,不考虑 OC 产生的扭矩,因为它是沿轴的。 F 1产生τ 1 = CP × F 1的有效扭矩,该扭矩沿旋转轴定向,大小为τ 1 = r 1 F 1 sinα。

dW_1=\tau_1d\theta

如果作用在身体上的力很多,则可以通过将每个人所做的功相加来计算在身体上所做的总功。使用数字 τ 1 , τ 2 ,… 来表示由各种力引起的扭矩的大小。

dW_1=(\tau_1+\tau_1+....)d\theta

尽管导致扭矩作用在各种粒子上的力,但角位移 d 对于所有粒子都是相同的。因为所有的扭矩都平行于固定轴,所以总扭矩大小只是扭矩大小的代数和。

dW=\tau{d\theta} …………………………………………(一)

扭矩、转动惯量和角加速度之间的关系

该表达式给出了围绕固定轴作用在旋转体上的总(外部)扭矩所做的功。与对应表达式的相似性dW= F ds 用于线性(平移)运动。

将上述表达式两边除以dt,

P=\frac{dW}{dt}\\ P=\tau{\frac{d\theta}{dt}}\\ P=\tau\omega ………………………………..(2)

上面的表达式是瞬时功率。将这个围绕固定轴的旋转运动的幂公式与线性运动的幂公式 P = Fv 进行比较。

完全刚体没有内部运动。结果,外部扭矩所做的功并没有消散,而是继续提高身体的动能。等式 (2) 给出了对身体做功的速率。这等于动能增加的速率。

\frac{d}{dt}\frac{I\omega^2}{2}\\ =I\left(\frac{2\omega}{2}\right)\frac{d\omega}{dt}\\ =I\omega\frac{d\omega}{dt}\\ =I\omega\alpha\hspace{2cm}\left(\because\frac{d\omega}{dt}=\alpha\right)

相等的做功率和动能增加率,

\tau{ω}=Iω\alpha\\ \text{or }\text{ }\tau=I\alpha ……………………………………..(3)

上述表达式类似于牛顿第二定律的线性运动,符号表示为 F = ma。当力引起加速度时,扭矩会引起身体的角加速度。施加的扭矩决定了角加速度,它与身体的转动惯量成反比。对于沿固定轴的旋转,上述表达式是牛顿第二定律。

转动惯量

转动惯量是物体对旋转变化的抵抗力的量度。转动惯量用 I 表示,以千克每平方米 (kgm 2 ) 为单位。它表示为

我 = 先生2

其中 m 是粒子的质量,r 是距旋转轴的距离。

Symmetric body with symmetric axis

 Moment of inertia

Ring 

I=mR^2

Cylinder or disc 

I=\frac{1}{2}mR^2

Uniform sphere

I=\frac{2}{5}mR^2

Rod with the axis through the end

I=\frac{1}{3}ml^2

Rod with the axis at the center 

I=\frac{1}{12}ml^2

示例问题

问题 1:给出 (i) 球体、(ii) 圆柱体、(iii) 环和 (iv) 立方体的质心位置,每个质量密度均相同。物体的质心一定在体内吗?

解决方案:

问题 2:质量可忽略不计的绳索缠绕在质量为 20 公斤、半径为 20 厘米的飞轮的轮缘上。如图所示,对绳索施加 25 N 的稳定拉力。飞轮安装在带有无摩擦轴承的水平轴上。

(a) 计算车轮的角加速度。

(b) 当绳子松开 2m 时,找出拉力所做的功。

解决方案:

问题 3:一个孩子静止地坐在一辆长手推车的一端,在光滑的水平地板上以速度 V 匀速移动。如果孩子以任何方式起身在手推车上跑来跑去,那么(手推车+孩子)系统的CM的速度是多少?一个孩子静止地坐在一辆长手推车的一端,在光滑的水平地板上以速度 V 匀速移动。如果孩子以任何方式起身在手推车上跑来跑去,那么(手推车+孩子)系统的CM的速度是多少?

解决方案:

问题4:一辆汽车重1800公斤。它的前后轴之间的距离为1.8 m。其重心位于前轴后方 1.05 m。确定水平地面对每个前轮和每个后轮施加的力。

解决方案:

问题 5:一个质量为 20 kg 的实心圆柱体以 100 rad s -1的角速度绕其轴旋转。圆柱体半径为 0.25 m。与圆柱体旋转相关的动能是多少?圆柱绕其轴线的角动量大小是多少?

解决方案: